Préparation au certificat d'opérateur du service amateur/Courants alternatifs et continus

Préparation au certificat d'opérateur du service amateur

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• Arrêté du 21 septembre 2000

Savoirs fondamentaux du chapitre (Arrêté du 21 septembre 2000)

Signaux sinusoïdaux : La représentation graphique en fonction du temps Valeur instantanée, amplitude : $[E.max]$ Valeur efficace $[RMS]:U_{eff}={\frac {U_{max}}{\sqrt {2}}}$ Valeur moyenne Période et durée de la période Fréquence L'unité : le hertz Différence de phase. Signaux non sinusoïdaux : Signaux basse fréquence Signaux carrés Représentation graphique en fonction du temps Composante de tension continue, composante d'onde fondamentale et harmoniques. Puissance et énergie : Puissance des signaux sinusoïdaux : $P=RI^{2};P={\frac {U^{2}}{R}}$.

De la même façon que nous avions, dans le premier chapitre « Qu'est-ce qu'une onde ? », défini pour une onde les grandeurs fréquence, amplitude, période et longueur d'onde, nous allons à présent montrer qu'il est possible de retrouver ces caractéristiques pour des signaux électriques, c'est-à-dire voyageant dans des câbles. Notre premier but sera de distinguer courants alternatif et continu, puis d'étudier les courants alternatifs dits sinusoïdaux.

Courant continu, courant alternatif

Définition

Le courant continu (noté CC, ou en anglais DC pour direct current) est un courant électrique dont la tension ne varie pas dans le temps. C'est le courant fourni par une pile. À l'inverse, les courants alternatifs (en anglais AC pour alternative current) qui sont les plus utilisés par les radioamateurs, présentent la particularité de changer en permanence de valeur. Dans l'exemple ci-contre, l'oscillogramme du dessus représente un courant continu de tension constante 5 V. L'oscillogramme du dessous représente un courant alternatif de tension variant entre +15 V et -15 V.

Signal sinusoïdal

Un signal sinusoïdal est un « joli » signal alternatif, c'est-à-dire que ses caractéristiques (fréquence, amplitude) ne changent pas dans le temps. Il est régulier et périodique, c'est-à-dire qu'il est formé d'un motif de base qui se répète (voir l'illustration du signal alternatif de la section Courant continu, courant alternatif).

Le signal sinusoïdal tire son nom de la fonction mathématique sinus (notée $\sin$). La fonction sinus est obtenue en faisant tourner un point sur un cercle de rayon 1 (appelé cercle trigonométrique) ; la fonction sinus est la hauteur du point. On constate que le motif de base du signal est créé par une rotation complète du point sur le cercle ; il parcourt donc un angle de $2\pi$ radians en une durée d'une période $T$. On va alors définir un nouveau paramètre propre à chaque signal électrique sinusoïdal, à savoir la pulsation.

Définition

La pulsation, notée $\omega$, est la vitesse du point sur le cercle trigonométrique. Elle vaut $\omega ={\frac {\text{angle parcouru}}{\text{temps de parcours}}}={\frac {2\pi }{T}}$ or $T={\frac {1}{f}}$ d'où $\omega =2\pi f$ où $f$ est la fréquence du signal.

Résistance en régime sinusoïdal

La loi d'Ohm nous avait permis d'introduire la notion de résistance. Cependant, cette loi ne s'applique pas aux composants soumis à une tension alternative : plutôt que de parler de résistance, on parle dans ces situations d'impédance, qui est une généralisation de la loi d'Ohm. L'impédance se note généralement $Z$ ; la loi d'Ohm généralisée s'écrit $U=Z\cdot I$. On définit alors l'admittance (notée $Y$) comme l'inverse de l'impédance, c'est-à-dire $Y={\frac {1}{Z}}$. L'impédance s'exprime, tout comme la résistance, en Ohms (symbole $\Omega$). Nous verrons plus tard comment la calculer ; elle dépend de chaque famille de dipôles mais également des caractéristiques du dipôle considéré.

Dans le cas du composant résistance, son impédance est aussi sa résistance $R$.

Dipôles parfaits, dipôles réels

Un dipôle est appelé parfait quand il ne possède pas de résistance interne. Ce cas n'est, dans la réalité, jamais atteint, tous les composants possédant une résistance interne (aussi appelée résistance pure). On peut considérer un dipôle comme parfait tant que sa résistance pure reste modérée : c'est le cas des dipôles que nous allons étudier par la suite.

Pour modéliser la résistance interne des dipôles réels, on place simplement sur les schémas une résistance en pointillés avant le dipôle ; cette résistance est figurée en pointillés.