Formulaire de mécanique

Cinématique : le rayon vecteur et ses dérivées successives

En coordonnées cartésiennes

${\boldsymbol {r}}=x{\boldsymbol {u}}_{x}+y{\boldsymbol {u}}_{y}+z{\boldsymbol {u}}_{z}$

La vitesse du point situé en r s'écrit

${\boldsymbol {v}}({\boldsymbol {r}})={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}x}{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{x}+{\frac {{\text{d}}y}{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{y}+{\frac {{\text{d}}z}{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{z}$,

et l'accélération

${\boldsymbol {a}}({\boldsymbol {r}})={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {v}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}^{2}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t^{2}}}={\frac {{\text{d}}^{2}x}{{\text{d}}t^{2}}}{\boldsymbol {u}}_{x}+{\frac {{\text{d}}^{2}y}{{\text{d}}t^{2}}}{\boldsymbol {u}}_{y}+{\frac {{\text{d}}^{2}z}{{\text{d}}t^{2}}}{\boldsymbol {u}}_{z}$.

En coordonnées cylindriques

${\boldsymbol {r}}=\rho {\boldsymbol {u}}_{\rho }+z{\boldsymbol {u}}_{z}$

${\boldsymbol {v}}={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}\rho }{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{\rho }+\rho {\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{\varphi }+{\frac {{\text{d}}z}{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{z}$.

${\boldsymbol {a}}={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {v}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}^{2}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t^{2}}}=\left({\frac {{\text{d}}^{2}\rho }{{\text{d}}t^{2}}}-\rho \left({\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}\right)^{2}\right){\boldsymbol {u}}_{\rho }+\left(2{\frac {{\text{d}}\rho }{{\text{d}}t}}{\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}+\rho {\frac {{\text{d}}^{2}\phi }{{\text{d}}t^{2}}}\right){\boldsymbol {u}}_{\varphi }+{\frac {{\text{d}}^{2}z}{{\text{d}}t^{2}}}{\boldsymbol {u}}_{z}$.

Ces formules sont basées sur le fait que la dérivée temporelle de deux des vecteurs de base est non nulle :

${\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {u}}_{\rho }}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{\varphi }$,

${\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {u}}_{\varphi }}{{\text{d}}t}}=-{\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{\rho }$.

En coordonnées sphériques

${\boldsymbol {r}}=r{\boldsymbol {u}}_{r}$,

${\boldsymbol {v}}={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}r}{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{r}+r{\frac {{\text{d}}\theta }{{\text{d}}t}}{\boldsymbol {u}}_{\theta }+r{\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}\sin \theta {\boldsymbol {u}}_{\varphi }$;

${\boldsymbol {a}}={\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {v}}}{{\text{d}}t}}={\frac {{\text{d}}^{2}{\boldsymbol {r}}}{{\text{d}}t^{2}}}=a_{r}{\boldsymbol {u}}_{r}+a_{\theta }{\boldsymbol {u}}_{\theta }+a_{\varphi }{\boldsymbol {u}}_{\varphi }$,

avec:

$a_{r}=\left({\frac {{\text{d}}^{2}r}{{\text{d}}t^{2}}}-r\left({\frac {{\text{d}}\theta }{{\text{d}}t}}\right)^{2}+r\left({\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}\right)^{2}\sin ^{2}\theta \right)$,

$a_{\theta }=\left(r{\frac {{\text{d}}^{2}\theta }{{\text{d}}t^{2}}}+2{\frac {{\text{d}}r}{{\text{d}}t}}{\frac {{\text{d}}\theta }{{\text{d}}t}}-r\left({\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}\right)^{2}\sin \theta \cos \theta \right)$

$a_{\varphi }=\left(r{\frac {{\text{d}}^{2}\varphi }{{\text{d}}t^{2}}}\sin \theta +2{\frac {{\text{d}}r}{{\text{d}}t}}{\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}\sin \theta +2r{\frac {{\text{d}}\varphi }{{\text{d}}t}}{\frac {{\text{d}}\theta }{{\text{d}}t}}\cos \theta \right)$.

Changement de référentiel

Vitesse d'entraînement: ${\overrightarrow {v_{e}}}(M)=\displaystyle \left({\frac {{\text{d}}{\overrightarrow {OO'}}}{{\text{d}}t}}\right)_{R}+{\overrightarrow {\Omega }}\wedge {\overrightarrow {O'M}}$

Loi de composition des vitesses: ${\overrightarrow {v_{R}}}(M)={\overrightarrow {v_{R'}}}(M)+{\overrightarrow {v_{e}}}(M)$

Accélération d'entraînement: ${\overrightarrow {a_{e}}}(M)=\displaystyle \left({\frac {{\text{d}}^{2}{\overrightarrow {OO'}}}{{\text{d}}t^{2}}}\right)_{R}+{\frac {{\text{d}}{\overrightarrow {\Omega }}}{{\text{d}}t}}\wedge {\overrightarrow {O'M}}+{\overrightarrow {\Omega }}\wedge \left({\overrightarrow {\Omega }}\wedge {\overrightarrow {O'M}}\right)$

Accélération de Coriolis: ${\overrightarrow {a_{c}}}(M)=2{\overrightarrow {\Omega }}\wedge {\overrightarrow {v_{R'}}}(M)$

Loi de composition des accélérations: ${\overrightarrow {a_{R}}}(M)={\overrightarrow {a_{R'}}}(M)+{\overrightarrow {a_{e}}}(M)+{\overrightarrow {a_{c}}}(M)$

Dynamique

Quelques forces

• Poids :

  ${\boldsymbol {P}}=m{\boldsymbol {g}}$

• Interaction électromagnétique :

  ${\boldsymbol {F}}_{1\rightarrow 2}={\frac {q_{1}q_{2}}{4\pi \varepsilon _{0}}}{\frac {{\boldsymbol {r}}_{2}{\boldsymbol {r}}_{1}}{|{\boldsymbol {r}}_{2}{\boldsymbol {r}}_{1}|^{3}}}$

• Interaction gravitationnelle :

  ${\boldsymbol {F}}_{1\rightarrow 2}=-Gm_{1}m_{2}{\frac {{\boldsymbol {r}}_{2}{\boldsymbol {r}}_{1}}{|{\boldsymbol {r}}_{2}{\boldsymbol {r}}_{1}|^{3}}}$

• Tension d'un ressort de raideur k et d'allongement u :

  ${\boldsymbol {F}}=-k{\boldsymbol {u}}$

• Frottement fluide :

  ${\boldsymbol {F}}=-\lambda {\boldsymbol {v}}$

• Force d'inertie d'entraînement :

  ${\boldsymbol {f}}_{\rm {i_{e}}}=-m{\boldsymbol {a}}_{e}$

• Force d'inertie de Coriolis:

  ${\boldsymbol {f}}_{\rm {i_{c}}}=-m{\boldsymbol {a}}_{c}$

Principe fondamental de la dynamique

• Vecteur quantité de mouvement :

  ${\boldsymbol {p}}=m{\boldsymbol {v}}$ (en général)

• Principe fondamental de la dynamique :

  ${\frac {{\text{d}}{\boldsymbol {p}}}{{\text{d}}t}}=\sum {\boldsymbol {F}}\;+{\boldsymbol {f}}_{\rm {i_{e}}}+{\boldsymbol {f}}_{\rm {i_{c}}}$

• Principe des actions réciproques : pour deux corps A et B,

  Échec de l’analyse (erreur de syntaxe): {\displaystyle \boldsymbol F_{A \rightarrow B} = - \boldsymbol F_{B \rightarrow A}}}

Aspect énergétique

Travail élémentaire d'une force : $\delta W(M)={\overrightarrow {f}}\cdot {\text{d}}{\overrightarrow {OM}}$

Travail le long d'un chemin $\Gamma _{AB}$ : $\displaystyle W_{A\rightarrow B}=\int _{M\in \Gamma _{AB}}\delta W(M)=\int _{M\in \Gamma _{AB}}{\overrightarrow {f}}\cdot {\text{d}}{\overrightarrow {OM}}$

Puissance : ${\mathcal {P}}=\displaystyle {\frac {\delta W}{{\text{d}}t}}$

On peut aussi définir la puissance comme étant le produit scalaire de la force appliquée au point M avec la vitesse du point : ${\mathcal {P}}={\overrightarrow {F}}\cdot {\overrightarrow {v}}{(M)}$

Énergie cinétique d'un point matériel : $E_{c}(M)=\displaystyle {\frac {1}{2}}mv^{2}(M)$

Théorème de l'énergie cinétique : $\displaystyle \Delta E_{c}=\sum W(f)+W(f_{i_{e}})+W(f_{i_{c}})$

Énergie mécanique: $E_{m}=E_{c}+E_{p}$

Énergie potentielle pour quelques forces conservatives

Pesanteur: $E_{p}({\overrightarrow {P}})=mgz+C$

Ressort: $E_{p}({\overrightarrow {T}})=\displaystyle {\frac {1}{2}}k(l-l_{0})^{2}+C$

force de Coulomb: $E_{p}({\overrightarrow {F}})=\displaystyle {\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}{\frac {q_{1}q_{2}}{r}}$

Gravitation: $E_{p}({\overrightarrow {G}})=\displaystyle -{\mathcal {G}}{\frac {m_{1}m_{2}}{r}}$

Notion de Moment

Moment cinétique d'un point $M$: ${\overrightarrow {L_{O}}}(M)={\overrightarrow {OM}}\wedge m{\overrightarrow {v}}(M)$

${\overrightarrow {L_{O'}}}(M)={\overrightarrow {L_{O}}}(M)+{\overrightarrow {O'O}}\wedge m{\overrightarrow {v}}(M)$

Moment d'une force ${\overrightarrow {f}}$ par rapport à $O$: ${\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O}}}({\overrightarrow {f}})={\overrightarrow {OM}}\wedge {\overrightarrow {f}}$

${\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O'}}}({\overrightarrow {f}})={\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O}}}({\overrightarrow {f}})+{\overrightarrow {O'O}}\wedge {\overrightarrow {f}}$

Théorème du moment cinétique: ${\frac {{\text{d}}{\overrightarrow {L_{O}}}(M)}{{\text{d}}t}}=\sum {\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O}}}({\overrightarrow {f}})+{\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O}}}({\overrightarrow {f_{i_{e}}}})+{\overrightarrow {{\mathcal {M}}_{O}}}({\overrightarrow {f_{i_{c}}}})$

Oscillateur

Oscillateur harmonique (sans amortissement)

Equation différentielle de la forme : ${\frac {{\text{d}}^{2}x}{{\text{d}}t^{2}}}+\omega _{0}^{2}x=0$

Pulsation propre : $\omega _{0}=$ ; Période propre: $T_{0}=\displaystyle {\frac {2\pi }{\omega _{0}}}$

Solution sous la forme: $x(t)=A\cos(\omega _{0}t)+B\sin(\omega _{0}t)$

Les constantes A et B sont déterminées par les conditions initiales.

Oscillateur avec facteur d'amortissement $\lambda$

Equation différentielle de la forme : ${\frac {{\text{d}}^{2}x}{{\text{d}}t^{2}}}+2\lambda {\frac {{\text{d}}x}{{\text{d}}t}}+\omega _{0}^{2}x=0$

Trois cas selon la valeur du discriminant de l'équation caractéristique :

$\Delta =4(\lambda ^{2}-\omega _{0}^{2})$

$\ast$ si $\Delta <0$ soit $\lambda <\omega _{0}$, alors $x(t)=e^{-\lambda t}\left[A\cos(\Omega t)+B\sin(\Omega t)\right]$ (régime pseudo-périodique)

Pseudo-pulsation : $\Omega ={\sqrt {\omega _{0}^{2}-\lambda ^{2}}}$ ; Pseudo-période : $T=\displaystyle {\frac {2\pi }{\Omega }}$

$\ast$ si $\Delta =0$ soit $\lambda =\omega _{0}$, alors $x(t)=(At+B)e^{-\lambda t}$ (régime critique)

$\ast$ si $\Delta >0$ soit $\lambda >\omega _{0}$, alors $x(t)=e^{-\lambda t}(Ae^{{\sqrt {\lambda ^{2}-\omega _{0}^{2}}}.t}+Be^{-{\sqrt {\lambda ^{2}-\omega _{0}^{2}}}.t})$ (régime apériodique)

Dans chaque cas, les constantes A et B sont déterminées par les conditions initiales.

Liens internes

• Mécanique
• Mécanique newtonienne